PRoAtom

(Всего: 0)
от на 20/02/2012

Продолжаем экскурс в прошлое 2 начала. В 1923 году доказательству изотермичности газа, находящегося в стационарном состоянии в поле "тяже-сти" П. Эренфест посвятил отдельную статью [Эренфест П. Об одном заблуждении относительно рав-новесия газа в поле тяжести. Эренфест П. Относительность. Кванты. Статистика. М., Наука, 1972, стр. 116-118]. Однако, доказательство Эренфеста нельзя признать строгим. Действительно, он использует распределение Максвелла по скоростям молекул, но распределение Максвелла получено и справед-ливо лишь для систем, находящихся в термостате. Поэтому, как только мы воспользу¬емся распреде-лением Максвелла, мы в дальнейшем будем иметь дело с термостатом, где ни о каком распределе-нии температур не может быть и речи. Аналогичную ошибку в доказательстве изотермичности газа в поле тяжести допустил B.Г. Левич [Ле-вич B.Г. Курс теоретической физики. Т.1. М., Наука, 1969]. Это доказательство основано на распреде-лении Гиббса, которое, как известно, также получено и справедливо лишь для термостата. Левич при-водил также доказательство изотермичности газа в стационарном состоянии в поле тяжести на ос-новании распределения Больцмана. Но распределение Больцмана также получено и справедливо лишь для термостата. Доказательство изотермичности газа в стационарном состоянии в поле тяжести приведено и в извест-ных фейнмановских лекциях по физике. Однако, и это доказательство нельзя признать строгим, так как при этом (молчаливо) предполагается, что в металлическом вертикальном стержне, находящемся в поле тяжести, вертикальный температурный градиент равен нулю, и температура металлического верти-кального стержня на разных высотах одна и та же. На этом основании делается вывод о равенстве тем-ператур в газе, находящемся в стационарном состоянии в поле тяжести на разных высотах [Фейнман Р., Лейтон Р., Сендс М. Фейнмановские лекции по физике. М., Мир, 1967

Итак, драка вокруг 2 начала идет уже давно.

Ядерщик